Θέματα και Αναλυτικές Λύσεις Επαναληπτικών Εξετάσεων 2026 στη Φυσική
Θέματα & Αναλυτικές Λύσεις
Επαναληπτικών Εξετάσεων 2026 στη Φυσική
Ιδανικό για εξάσκηση στις Ταλαντώσεις, Κύματα, Φωτοηλεκτρικό Φαινόμενο, Ηλεκτρομαγνητική Επαγωγή & Μηχανική Στερεού Σώματος με διαδραστική αυτοαξιολόγηση.
Α ΘΕΜΑ Α — Ερωτήσεις θεωρίας & κρίσης
25 μονάδεςΕρώτηση Α1
Στις ερωτήσεις Α1-Α4 να γράψετε στο τετράδιό σας τον αριθμό της ερώτησης και δίπλα το γράμμα που αντιστοιχεί στη φράση, η οποία συμπληρώνει σωστά την ημιτελή πρόταση. Το φυσικό μέγεθος της ροπής μιας δύναμης στο σύστημα S.I. μετριέται σε:
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
Η ροπή δύναμης ορίζεται ως $\tau = F \cdot d$.
Άρα $[\tau] = \text{N} \cdot \text{m}$.
Ερώτηση Α2
Σε κύκλωμα εναλλασσόμενου ρεύματος με ωμικό αντιστάτη η ενεργός τιμή της έντασης του ηλεκτρικού ρεύματος είναι:
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
Σε ωμικό αντιστάτη ισχύει ο νόμος του Ohm: $I_{\text{εν}} = \dfrac{V_{\text{εν}}}{R}$.
Ερώτηση Α3
Αν η μαγνητική ροή που διέρχεται από την επιφάνεια που ορίζει ένας αγωγός αυξάνεται με σταθερό ρυθμό, η ηλεκτρεγερτική δύναμη από επαγωγή που δημιουργείται στον αγωγό:
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
Ο νόμος του Faraday: $E_{\text{επ}} = -\dfrac{\Delta\Phi}{\Delta t}$. Αν ο ρυθμός μεταβολής της ροής είναι σταθερός, τότε η $E_{\text{επ}}$ είναι σταθερή.
Ερώτηση Α4
Σε μια εξαναγκασμένη μηχανική ταλάντωση με μη μηδενική απόσβεση, η συχνότητα ταλάντωσης:
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
Στην εξαναγκασμένη ταλάντωση, μετά το μεταβατικό στάδιο, το σύστημα ταλαντώνεται με τη συχνότητα του διεγέρτη.
Ερώτηση Α5
Να χαρακτηρίσετε τις προτάσεις που ακολουθούν γράφοντας στο τετράδιό σας δίπλα στο γράμμα που αντιστοιχεί σε κάθε πρόταση τη λέξη Σωστό, αν η πρόταση είναι σωστή, ή τη λέξη Λάθος, αν η πρόταση είναι λανθασμένη.
α) Σύμφωνα με τον de Broglie κάθε κινούμενο σωματίδιο έχει κυματική φύση με μήκος κύματος αντιστρόφως ανάλογο της ορμής του.
β) Αν σε ένα αρχικά ακίνητο στερεό σώμα ασκηθεί ζεύγος δυνάμεων, το σώμα θα εκτελέσει σύνθετη κίνηση.
γ) Η απόσταση δύο διαδοχικών κοιλιών σε ένα στάσιμο κύμα είναι λ/2.
δ) Κατά την πλαστική κρούση δύο σωμάτων, η μηχανική ενέργεια του συστήματος μεταβάλλεται.
ε) Το μαγνητικό πεδίο στο εσωτερικό ρευματοφόρου σωληνοειδούς μεγάλου μήκους είναι ανομοιογενές.
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
α) Σωστό — $\lambda = h/p$ (σχέση de Broglie).
β) Λάθος — Το ζεύγος δυνάμεων έχει $\Sigma F = 0$, οπότε προκαλεί μόνο περιστροφική κίνηση (όχι μεταφορική/σύνθετη).
γ) Σωστό — Η απόσταση δύο διαδοχικών κοιλιών είναι $\lambda/2$.
δ) Σωστό — Μέρος της μηχανικής ενέργειας μετατρέπεται σε θερμότητα.
ε) Λάθος — Το πεδίο στο εσωτερικό ιδανικού σωληνοειδούς είναι ομοιογενές.
Β ΘΕΜΑ Β — Ασκήσεις εφαρμογής
25 μονάδεςΕρώτηση Β1
Οι όμοιες και σύγχρονες πηγές Π1 και Π2 του διπλανού σχήματος βρίσκονται πάνω στην ελεύθερη επιφάνεια υγρού που ηρεμεί και δημιουργούν εγκάρσια απλά αρμονικά κύματα. Οι πηγές ταλαντώνονται χωρίς αρχική φάση, με πλάτος Α και περίοδο Τ, ενώ τα κύματα που δημιουργούνται διαδίδονται στην επιφάνεια του υγρού με ταχύτητα σταθερού μέτρου υ, χωρίς απώλειες ενέργειας. Ένα σημείο Σ της επιφάνειας του υγρού απέχει από τις πηγές Π1, Π2 αποστάσεις r1 και r2, αντίστοιχα, με r1 > r2. Αν τα δύο κύματα συμβάλουν στο σημείο Σ, με χρονική διαφορά 5Τ/2, για το πλάτος Α΄ της ταλάντωσης του σημείου Σ, μετά την έναρξη της συμβολής, θα ισχύει ότι:
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
1. Υπολογισμός διαφοράς δρόμων:
Η διαφορά χρόνου άφιξης των δύο κυμάτων στο σημείο Σ συνδέεται με τη διαφορά αποστάσεων $\Delta r = r_1 - r_2$ μέσω της ταχύτητας διάδοσης $\upsilon$:
Αντικαθιστώντας $\Delta t = \dfrac{5T}{2}$ και $\upsilon = \dfrac{\lambda}{T}$:
2. Συνθήκη συμβολής:
Επειδή η διαφορά δρόμων $r_1 - r_2$ είναι περιττό πολλαπλάσιο του μισού μήκους κύματος $\frac{\lambda}{2}$, τα κύματα φτάνουν στο σημείο Σ με αντίθετη φάση ($\Delta\phi = 5\pi$), προκαλώντας αποσβεστική συμβολή.
Ερώτηση Β2
Το εμπόδιο στο διπλανό σχήμα έχει ύψος $h = R/5$ και ο τροχός έχει ακτίνα R και βάρος W. Στο ανώτατο σημείο του τροχού ασκείται οριζόντια δύναμη F. Για ποιες τιμές της δύναμης F ο τροχός θα υπερπηδήσει το εμπόδιο;
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
Όταν ο τροχός αρχίζει να ανασηκώνεται για να υπερπηδήσει το εμπόδιο, περιστρέφεται γύρω από το σημείο επαφής K της ακμής του εμποδίου.
1. Υπολογισμός μοχλοβραχίονα δύναμης F ($d_F$):
Η F ασκείται στο ανώτατο σημείο (ύψος $2R$ από το έδαφος) και το σημείο K βρίσκεται σε ύψος $h = R/5$. Η κατακόρυφη απόσταση της γραμμής ενέργειας της F από το K είναι:
2. Υπολογισμός μοχλοβραχίονα βάρους W ($d_W$):
Από το ορθογώνιο τρίγωνο με υποτείνουσα την ακτίνα $R$ και κατακόρυφη κάθετη πλευρά $(R - h) = R - \frac{R}{5} = \frac{4R}{5}$:
3. Συνθήκη ανασήκωσης/υπερπήδησης ($\Sigma\tau_{(K)} > 0$):
Ερώτηση Β3
Σφαίρα Σ1 μάζας $m_1 = m$ συγκρούεται ελαστικά και έκκεντρα με άλλη ακίνητη σφαίρα Σ2 ίσης μάζας $m_2 = m$. Μετά την κρούση οι σφαίρες κινούνται σε διευθύνσεις που σχηματίζουν μεταξύ τους γωνία:
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
1. Αρχή Διατήρησης της Ορμής (Α.Δ.Ο.):
Υψώνοντας διανυσματικά στο τετράγωνο:
2. Αρχή Διατήρησης Κινητικής Ενέργειας (ελαστική κρούση):
3. Σύγκριση (1) και (2):
Αντικαθιστώντας τη σχέση (2) στη σχέση (1):
Επειδή μετά την έκκεντρη κρούση και οι δύο σφαίρες κινούνται ($p_1' \neq 0$ και $p_2' \neq 0$), το εσωτερικό γινόμενο είναι μηδέν, που σημαίνει ότι τα διανύσματα των ταχυτήτων/ορμών είναι κάθετα μεταξύ τους:
Γ ΘΕΜΑ Γ — Φωτοηλεκτρικό φαινόμενο & Μαγνητικό πεδίο
25 μονάδεςΕρώτηση Γ1
Στο διπλανό σχήμα παριστάνεται μία διάταξη μελέτης φωτοηλεκτρικού φαινομένου. Το μέταλλο της καθόδου φωτίζεται με μονοχρωματική ακτινοβολία συχνότητας f και μήκους κύματος $\lambda = 150$ nm, με αποτέλεσμα να εξέρχονται φωτοηλεκτρόνια φορτίου e, μάζας $m_e = 9 \cdot 10^{-31}$ kg και κινητικής ενέργειας $K_1$. Δίνεται ότι το έργο εξαγωγής του μετάλλου της καθόδου είναι $\phi = 3$ eV, το γινόμενο $hc = 1200$ eV·nm και ότι $1$ eV $= 1,6 \cdot 10^{-19}$ J.
α) Να υπολογίσετε την κινητική ενέργεια $K_1$ με την οποία εξέρχονται τα φωτοηλεκτρόνια από την κάθοδο (μονάδες 4) και το δυναμικό (τάση) αποκοπής για το μέταλλο της καθόδου (μονάδες 3).
β) Αν η τάση μεταξύ ανόδου και καθόδου είναι $V = 40$ V, να δείξετε ότι η ταχύτητα με την οποία φτάνουν τα εξερχόμενα από την κάθοδο φωτοηλεκτρόνια στην άνοδο είναι ίση με $4 \cdot 10^6$ m/s (μονάδες 6).
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
α) Υπολογισμός Κινητικής Ενέργειας $K_1$ & Δυναμικού Αποκοπής $V_{\text{απ}}$:
1. Η ενέργεια $E_{\text{ph}}$ κάθε προσπίπτοντος φωτονίου υπολογίζεται από τον τύπο του Planck:
2. Από τη φωτοηλεκτρική εξίσωση του Einstein ($E_{\text{ph}} = \phi + K_1$), η μέγιστη κινητική ενέργεια $K_1$ των φωτοηλεκτρονίων κατά την έξοδό τους από την κάθοδο είναι:
Στο σύστημα S.I.: $K_1 = 5 \cdot 1,6 \cdot 10^{-19}\,\text{J} = 8 \cdot 10^{-19}\,\text{J}$.
3. Το δυναμικό αποκοπής $V_{\text{απ}}$ συνδέεται με τη μέγιστη κινητική ενέργεια μέσω της σχέσης $K_1 = e \cdot V_{\text{απ}}$:
β) Υπολογισμός ταχύτητας $v$ στην άνοδο:
Εφαρμόζουμε το Θεώρημα Μεταβολής της Κινητικής Ενέργειας (Θ.Μ.Κ.Ε.) για ένα φωτοηλεκτρόνιο κατά τη μετακίνησή του από την κάθοδο προς την άνοδο υπό την επίδραση της τάσης $V = 40\,\text{V}$:
Μετατρέπουμε την κινητική ενέργεια $K_2$ σε Joule (S.I.):
Από τον ορισμό της κινητικής ενέργειας $K_2 = \frac{1}{2} m_e v^2$, υπολογίζουμε την ταχύτητα $v$:
Ερώτηση Γ2
Ένα από τα φωτοηλεκτρόνια της προηγούμενης διάταξης φτάνει στην άνοδο με ταχύτητα $v = 4 \cdot 10^6$ m/s και διέρχεται από μια μικρή οπή, η οποία βρίσκεται στο κέντρο της. Στη συνέχεια το φωτοηλεκτρόνιο εισέρχεται με την ταχύτητα αυτή κάθετα σε ομογενές μαγνητικό πεδίο έντασης $B = 18$ mT, όπως φαίνεται στο σχήμα και, διαγράφοντας ημικύκλιο, εξέρχεται από αυτό.
α) Να υπολογίσετε τον χρόνο κίνησης του φωτοηλεκτρονίου μέσα στο μαγνητικό πεδίο (μονάδες 5).
β) Να υπολογίσετε το μέτρο της μεταβολής της ορμής του φωτοηλεκτρονίου μεταξύ εισόδου και εξόδου (μονάδες 7).
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
α) Υπολογισμός χρόνου κίνησης $t$ στο μαγνητικό πεδίο:
1. Η δύναμη Lorentz $F_L = e \cdot v \cdot B$ λειτουργεί ως κεντρομόλος δύναμη, αναγκάζοντας το φωτοηλεκτρόνιο να εκτελέσει ομαλή κυκλική τροχιά:
2. Η περίοδος $T$ της κυκλικής τροχιάς δίνεται από τη σχέση:
3. Επειδή το σωματίδιο διαγράφει ημικύκλιο, ο χρόνος κίνησης $t$ ισούται με το μισό της περιόδου ($t = \frac{T}{2}$):
Αντικαθιστούμε τα δεδομένα ($B = 18\,\text{mT} = 18 \cdot 10^{-3}\,\text{T}$):
β) Υπολογισμός μέτρου της μεταβολής της ορμής $|\Delta \vec{p}|$:
Κατά την είσοδο στο πεδίο, το φωτοηλεκτρόνιο έχει ορμή $\vec{p}_{\text{αρχ}} = m_e \vec{v}$. Λόγω διαγραφής ημικυκλίου, η ταχύτητα εξόδου έχει αντίθετη κατεύθυνση, οπότε η τελική ορμή είναι $\vec{p}_{\text{τελ}} = -m_e \vec{v}$.
Η διανυσματική μεταβολή της ορμής είναι:
Επομένως, το μέτρο της μεταβολής της ορμής $|\Delta \vec{p}|$ υπολογίζεται ως:
Δ ΘΕΜΑ Δ — Ηλεκτρομαγνητική επαγωγή & Μηχανικές ταλαντώσεις
25 μονάδεςΟ αγωγός ΚΛ του παρακάτω σχήματος έχει μήκος $L = 1\,\text{m}$, μάζα $Μ$, αντίσταση $R_{\text{ΚΛ}} = 1\,\Omega$ και συνδέεται μέσω αβαρούς και μη εκτατού νήματος με σώμα $\Sigma_1$ μάζας $m = 0{,}5\,\text{kg}$. Ο αγωγός μπορεί να κινείται χωρίς τριβές πάνω στους οριζόντιους παράλληλους αγωγούς ΘΔ και ΙΖ, μένοντας διαρκώς κάθετος και σε επαφή με αυτούς. Οι αγωγοί ΘΔ και ΙΖ έχουν αμελητέα αντίσταση. Τα άκρα Δ και Ζ των αγωγών ΘΔ και ΙΖ συνδέονται με συσκευή $\Sigma$ αντίστασης $R_{\Sigma}$, η οποία λειτουργεί κανονικά όταν στα άκρα της υπάρχει τάση $4\,\text{V}$, οπότε και αποδίδει θερμική ισχύ $8\,\text{W}$. Το σώμα $\Sigma_1$ είναι στερεωμένο στο άκρο οριζόντιου ιδανικού ελατηρίου σταθεράς $k = 8\,\text{N/m}$ και βρίσκεται πάνω σε λείο οριζόντιο δάπεδο.
Το σύστημα αγωγού-σώματος $\Sigma_1$ ισορροπεί με την επίδραση οριζόντιας σταθερής δύναμης $F = 2\,\text{N}$, η οποία ασκείται στο μέσο του αγωγού ΚΛ. Το ελατήριο βρίσκεται σε επιμήκυνση $\Delta\ell_0$ από τη θέση φυσικού μήκους (Θ.Φ.Μ.).
Ερώτηση Δ1
Να υπολογίσετε την επιμήκυνση $\Delta\ell_0$ του ελατηρίου στη θέση ισορροπίας του συστήματος.
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
1. Συνθήκη ισορροπίας αγωγού ΚΛ:
Ο αγωγός ισορροπεί στον οριζόντιο άξονα υπό την επίδραση της εξωτερικής δύναμης $F$ (προς τα δεξιά) και της τάσης $T$ του νήματος (προς τα αριστερά):
2. Συνθήκη ισορροπίας σώματος $\Sigma_1$:
Επειδή το νήμα είναι αβαρές και μη εκτατό, η τάση του νήματος ασκείται με το ίδιο μέτρο $T' = T = 2\,\text{N}$ στο σώμα $\Sigma_1$. Το σώμα ισορροπεί υπό την επίδραση της τάσης $T$ (προς τα δεξιά) και της δύναμης ελατηρίου $F_{\text{ελ}}$ (προς τα αριστερά):
3. Υπολογισμός επιμήκυνσης $\Delta\ell_0$:
Ερώτηση Δ2
Τη χρονική στιγμή $t_0 = 0$, κόβουμε το νήμα με αποτέλεσμα το σώμα $\Sigma_1$ να εκτελεί απλή αρμονική ταλάντωση (Α.Α.Τ.), ενώ ο αγωγός αρχίζει να κινείται μέσα σε ομογενές μαγνητικό πεδίο έντασης $B$, το οποίο είναι κάθετο στο επίπεδο των αγωγών με κατεύθυνση προς τη σελίδα ($\otimes$). Να γράψετε τη εξίσωση της απομάκρυνσης $x(t)$ της Α.Α.Τ. του σώματος $\Sigma_1$, θεωρώντας ως θετική την προς τα δεξιά φορά.
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
1. Πλάτος $A$ και Αρχικές Συνθήκες:
Τη στιγμή $t_0 = 0$ που κόβεται το νήμα, η Θέση Ισορροπίας (Θ.Ι.) της Α.Α.Τ. συμπίπτει με τη Θέση Φυσικού Μήκους (Θ.Φ.Μ.) του ελατηρίου. Το σώμα βρίσκεται στη θέση $x(0) = +\Delta\ell_0 = +0{,}25\,\text{m}$ με αρχική ταχύτητα $v(0) = 0$. Άρα, η θέση αυτή αποτελεί τη θετική ακραία θέση της ταλάντωσης, οπότε το πλάτος είναι:
2. Υπολογισμός Κυκλικής Συχνότητας $\omega$:
3. Υπολογισμός Αρχικής Φάσης $\phi_0$:
Η γενική εξίσωση της απομάκρυνσης είναι $x(t) = A \cdot \eta\mu(\omega t + \phi_0)$. Για $t = 0$ και $x(0) = +A$:
Εναλλακτικά, χρησιμοποιώντας τη συνημιτονική μορφή $x(t) = A \cdot \sigma\upsilon\nu(\omega t)$:
Ερώτηση Δ3
Όταν ο αγωγός ΚΛ κινείται μέσα στο ομογενές μαγνητικό πεδίο, αναπτύσσεται στα άκρα του ΗΕΔ από επαγωγή $E_{\text{επ}}$.
α) Να σχεδιάσετε (μονάδα 1) και να αιτιολογήσετε (μονάδες 2) τη φορά του επαγόμενου ρεύματος στον αγωγό ΚΛ.
β) Να αποδείξετε ότι η ΗΕΔ από επαγωγή στα άκρα του αγωγού υπολογίζεται από τη σχέση $E_{\text{επ}} = B \cdot v \cdot L$ (μονάδες 3).
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
α) Φορά Επαγόμενου Ρεύματος & Αιτιολόγηση:
Καθώς ο αγωγός ΚΛ κινείται προς τα δεξιά με ταχύτητα $v$, το εμβαδόν του κλειστού βρόχου $S$ αυξάνεται, με αποτέλεσμα να αυξάνεται η μαγνητική ροή $\Phi = B \cdot S$ που διέρχεται από αυτόν.
Σύμφωνα με τον κανόνα του Lenz, το επαγόμενο ρεύμα $I_{\text{επ}}$ έχει τέτοια φορά ώστε να αντιτίθεται στην αιτία που το προκαλεί (στην αύξηση της ροής). Επομένως, δημιουργεί δικό του επαγόμενο μαγνητικό πεδίο $\vec{B}_{\text{επ}}$ αντίθετης κατεύθυνσης από το εξωτερικό $\vec{B}$, δηλαδή με φορά προς τον αναγνώστη ($\odot$).
Εφαρμόζοντας τον κανόνα του δεξιού χεριού (αντίχειρας προς το $\vec{B}_{\text{επ}}$), προκύπτει ότι το επαγόμενο ρεύμα διαρρέει τον αγωγό ΚΛ με φορά από το Κ προς το Λ.
β) Απόδειξη της σχέσης $E_{\text{επ}} = B \cdot v \cdot L$:
Σε κάθε ελεύθερο ηλεκτρόνιο φορτίου $q = -e$ του κινούμενου αγωγού ασκείται μαγνητική δύναμη Lorentz $F_L = e \cdot v \cdot B$ με φορά από το Λ προς το Κ. Η δύναμη αυτή μετακινεί τα ηλεκτρόνια κατά μήκος του αγωγού $L$.
Το έργο της δύναμης Lorentz κατά τη μετατόπιση αυτή είναι:
Από τον ορισμό της ΗΕΔ ως το έργο της μη ηλεκτρικής δύναμης ανά μονάδα φορτίου ($E_{\text{επ}} = \frac{W}{e}$):
Ερώτηση Δ4
Να υπολογίσετε την οριακή ταχύτητα $v_{\text{ορ}}$ που αποκτά ο αγωγός ΚΛ.
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
1. Υπολογισμός αντίστασης συσκευής $R_{\Sigma}$:
Από τα ονομαστικά χαρακτηριστικά κανονικής λειτουργίας της συσκευής ($V_{\text{κανον}} = 4\,\text{V}$, $P_{\text{κανον}} = 8\,\text{W}$), υπολογίζουμε την εσωτερική της αντίσταση:
Η συνολική αντίσταση του κυκλώματος είναι: $R_{\text{ολ}} = R_{\text{ΚΛ}} + R_{\Sigma} = 1\,\Omega + 2\,\Omega = 3\,\Omega$.
2. Συνθήκη οριακής ταχύτητας ($\Sigma F = 0$):
Όταν ο αγωγός αποκτήσει την οριακή ταχύτητα $v_{\text{ορ}}$, η εξωτερική δύναμη $F$ ισορροπεί με τη δύναμη Laplace $F_L$:
Με $F = 2\,\text{N}$, $B = 1\,\text{T}$ και $L = 1\,\text{m}$:
3. Υπολογισμός οριακής ταχύτητας $v_{\text{ορ}}$:
Από τον νόμο του Ohm για το κλειστό κύκλωμα:
Επίσης, επειδή $E_{\text{επ}} = B \cdot v_{\text{ορ}} \cdot L$:
Ερώτηση Δ5
Ο αγωγός ΚΛ συνεχίζει την κίνησή του υπό την επίδραση της δύναμης $F$, με την οριακή ταχύτητα που έχει αποκτήσει. Να υπολογίσετε το φορτίο από επαγωγή $q$ που διέρχεται από μία διατομή του αγωγού ΚΛ σε χρονικό διάστημα $\Delta t = 2\,\text{s}$ από τη στιγμή που απέκτησε την οριακή του ταχύτητα.
Εμφάνιση αναλυτικής λύσηςΑπόκρυψη λύσης
1ος Τρόπος (Μέσω έντασης ρεύματος):
Κατά την ευθύγραμμη ομαλή κίνηση του αγωγού με την οριακή ταχύτητα $v_{\text{ορ}}$, η ένταση του επαγόμενου ρεύματος παραμένει σταθερή ($I = 2\,\text{A}$). Από τον ορισμό της έντασης $I = \frac{q}{\Delta t}$:
2ος Τρόπος (Μέσω του νόμου Neumann / Μεταβολής ροής):
Σε χρονικό διάστημα $\Delta t = 2\,\text{s}$, ο αγωγός μετατοπίζεται κατά $\Delta x = v_{\text{ορ}} \cdot \Delta t = 6 \cdot 2 = 12\,\text{m}$.
Η μεταβολή του εμβαδού είναι $\Delta S = L \cdot \Delta x = 1 \cdot 12 = 12\,\text{m}^2$, οπότε η μεταβολή της μαγνητικής ροής είναι $\Delta\Phi = B \cdot \Delta S = 1 \cdot 12 = 12\,\text{Wb}$.
Τελικός πίνακας απαντήσεων
ΣύνοψηΤελικό σκορ
0 / 100 μονάδες
Λήψη αρχείων
Κατεβάστε τα θέματα και τις αναλυτικές λύσεις σε μορφή Word ή PDF.
Τυπολόγιο φυσικής
Φωτοηλεκτρικό φαινόμενο
$E_{ph} = hf = \frac{hc}{\lambda}$
$E_{ph} = \varphi + K_{max}$
$K_{max} = e \cdot V_{απ}$
Μαγνητικό πεδίο
$F_L = q \cdot υ \cdot B$
$R = \frac{m \cdot υ}{q \cdot B}$
$T = \frac{2\pi m}{q \cdot B}$
Ηλεκτρομαγνητική επαγωγή
$E_{επ} = B \cdot υ \cdot L$
$q = \frac{\Delta \Phi}{R}$
Κύματα & συμβολή
$\Delta \phi = \frac{2\pi}{\lambda}(r_1 - r_2)$
Ενισχυτική: $r_1 - r_2 = N\lambda$
Αποσβεστική: $r_1 - r_2 = (2N+1)\frac{\lambda}{2}$
